Coeficientul de reflexie al liniei. Determinarea constantelor de integrare. Coeficientul de reflexie a luminii a suprafetelor colorate Coeficientul de reflexie

Transmisie

coeficient de reflexie

Şi coeficientul de absorbtie

Coeficienții t, r și a depind de proprietățile corpului însuși și de lungimea de undă a radiației incidente. Dependența spectrală, adică dependența coeficienților de lungimea de undă determină culoarea atât a corpurilor transparente, cât și a celor opace (t = 0).

Conform legii conservării energiei

F neg + F absorb + F pr = . (8)

Împărțind ambele părți ale egalității la , obținem:

r + a +t = 1. (9)

Se numește un corp pentru care r=0, t=0, a=1 absolut negru .

Un corp complet negru la orice temperatură absoarbe complet toată energia radiației de orice lungime de undă incidentă pe el. Toate corpurile reale nu sunt complet negre. Cu toate acestea, unele dintre ele, în anumite intervale de lungimi de undă, sunt apropiate în proprietățile lor de un corp absolut negru. De exemplu, în regiunea cu lungimea de undă a luminii vizibile, coeficienții de absorbție ai funinginei, negru platină și catifea neagră diferă puțin de unitate. Cel mai perfect model al unui corp absolut negru poate fi o mică gaură într-o cavitate închisă. Evident, acest model este mai apropiat ca caracteristici de un corp negru, cu atât este mai mare raportul dintre suprafața cavității și zona găurii (Fig. 1).

Caracteristica spectrală a absorbției undelor electromagnetice de către un corp este coeficientul de absorbție spectrală a l este o cantitate determinată de raportul dintre fluxul de radiații absorbit de corp într-un interval spectral mic (de la l la l + d l) la fluxul de radiație incident pe acesta în același interval spectral:

. (10)

Emisivitatea și abilitățile de absorbție ale unui corp opac sunt interdependente. Raportul dintre densitatea spectrală a luminozității energetice a radiației de echilibru a unui corp și coeficientul său de absorbție spectrală nu depinde de natura corpului; pentru toate corpurile este o funcție universală a lungimii de undă și a temperaturii ( legea lui Kirchhoff ):

. (11)

Pentru un corp absolut negru a l = 1. Prin urmare, din legea lui Kirchhoff rezultă că M e, l = , adică Funcția universală Kirchhoff reprezintă densitatea spectrală a luminozității energetice a unui corp absolut negru.

Astfel, conform legii lui Kirchhoff, pentru toate corpurile raportul dintre densitatea spectrală a luminozității energetice și coeficientul de absorbție spectrală este egal cu densitatea spectrală a luminozității energetice a unui corp absolut negru la aceleași valori. Tși l.

Din legea lui Kirchhoff rezultă că densitatea spectrală a luminozității energetice a oricărui corp din orice regiune a spectrului este întotdeauna mai mică decât densitatea spectrală a luminozității energetice a unui corp absolut negru (la aceleași valori de lungime de undă și temperatură) . În plus, din această lege rezultă că dacă un corp la o anumită temperatură nu absoarbe unde electromagneticeîn intervalul de la l la l + d l, atunci nu le emite în acest interval de lungime la o temperatură dată.

Forma analitică a funcției pentru un corp absolut negru
a fost stabilit de Planck pe baza conceptelor cuantice despre natura radiațiilor:

(12)

Spectrul de emisie al unui corp complet negru are un maxim caracteristic (Fig. 2), care se deplasează către regiunea cu lungime de undă mai scurtă odată cu creșterea temperaturii (Fig. 3). Poziția densității spectrale maxime a luminozității energetice poate fi determinată din expresia (12) în mod obișnuit, prin echivalarea primei derivate cu zero:

. (13)

Notând , obținem:

X – 5 ( – 1) = 0. (14)

Orez. 2 Fig. 3

Soluția acestei ecuații transcendentale metoda numerica dă
X = 4, 965.

Prin urmare,

, (15)

= = b 1 = 2,898 m K, (16)

Astfel, funcția atinge un maxim la o lungime de undă invers proporțională cu temperatura termodinamică a unui corp negru ( Prima lege a lui Wien ).

Din legea lui Wien rezultă că la temperaturi scăzute sunt emise predominant unde electromagnetice lungi (infraroșii). Pe măsură ce temperatura crește, proporția de radiație în regiunea vizibilă a spectrului crește, iar corpul începe să strălucească. Odată cu o creștere suplimentară a temperaturii, luminozitatea strălucirii sale crește și culoarea se schimbă. Prin urmare, culoarea radiației poate servi ca o caracteristică a temperaturii radiației. Dependența aproximativă a culorii strălucirii corpului de temperatura acestuia este dată în tabel. 1.

Tabelul 1

Prima lege a lui Wien se mai numește legea deplasării , subliniind astfel că, odată cu creșterea temperaturii, densitatea spectrală maximă a luminozității energetice se deplasează către lungimi de undă mai scurte.

Înlocuind formula (17) în expresia (12), este ușor de arătat că valoarea maximă a funcției este proporțională cu puterea a cincea a temperaturii termodinamice a corpului ( A doua lege a lui Wien ):

Luminozitatea energetică a unui corp absolut negru poate fi găsită din expresia (12) prin simpla integrare pe lungimea de undă

(18)

unde este constanta Planck redusă,

Luminozitatea energetică a unui corp absolut negru este proporțională cu puterea a patra a temperaturii sale termodinamice. Această prevedere se numește Legea Stefan-Boltzmann , iar coeficientul de proporționalitate s = 5,67×10 -8 – constanta Stefan–Boltzmann.

Un corp complet negru este o idealizare a corpurilor reale. Corpurile reale emit radiații al căror spectru nu este descris de formula lui Planck. Luminozitatea lor energetică, pe lângă temperatură, depinde de natura corpului și de starea suprafeței acestuia. Acești factori pot fi luați în considerare dacă în formula (19) se introduce un coeficient care să arate de câte ori luminozitatea energetică a unui corp absolut negru la o anumită temperatură este mai mare decât luminozitatea energetică a unui corp real la aceeași temperatură.

de unde sau (21)

Pentru toate corpurile reale<1 и зависит как от природы тела и состояния его поверхности, так и от температуры. В частности, для вольфрамовых нитей электроламп накаливания зависимость от T are forma prezentată în fig. 4.

Măsurarea energiei radiațiilor și a temperaturii unui cuptor electric se bazează pe efect Seebeck, care constă în apariția unei forțe electromotoare într-un circuit electric format din mai mulți conductori diferiți, ale căror contacte au temperaturi diferite.

Se formează doi conductori diferiți termocuplu , iar termocuplurile conectate în serie sunt un termocuplu. Dacă contactele (de obicei, joncțiunile) conductoarelor sunt la temperaturi diferite, atunci într-un circuit închis care include termocupluri, apare un termoEMF, a cărui mărime este determinată în mod unic de diferența de temperatură dintre contactele calde și reci, numărul de termocupluri conectate. în serie şi natura materialelor conductoare.

Mărimea termoEMF care apare în circuit din cauza energiei radiației incidente pe joncțiunile coloanei termice este măsurată de un milivoltmetru situat pe panoul frontal al dispozitivului de măsurare. Scara acestui dispozitiv este gradată în milivolți.

Temperatura unui corp negru (cuptor) este măsurată cu ajutorul unui termometru termoelectric format dintr-un singur termocuplu. EMF-ul său este măsurat de un milivoltmetru, situat și pe panoul frontal al dispozitivului de măsurare și calibrat în °C.

Nota. Milivoltmetrul înregistrează diferența de temperatură dintre joncțiunile calde și reci ale termocuplului, așa că pentru a obține temperatura cuptorului, trebuie să adăugați temperatura camerei la citirea dispozitivului.

În această lucrare, măsurăm termoEMF a unui termocuplu, a cărui valoare este proporțională cu energia cheltuită pentru încălzirea unuia dintre contactele fiecărui termocuplu al coloanei și, în consecință, luminozitatea energetică (la intervale de timp egale între măsurători și o zonă de emițător constantă):

Unde b– coeficientul de proporționalitate.

Echivalând părțile din dreapta ale egalităților (19) și (22), obținem:

s× T 4 =b×e,

Unde Cu– valoare constantă.

Concomitent cu măsurarea termoEMF a termocoloanei, se măsoară diferența de temperatură Δ t joncțiunile calde și reci ale unui termocuplu plasate într-un cuptor electric și determină temperatura cuptorului.

Folosind valorile obținute experimental ale temperaturii unui corp complet negru (cuptor) și valorile termoEMF corespunzătoare ale termocoloanei, determinați valoarea coeficientului proporțional cu
sti Cu, care ar trebui să fie același în toate experimentele. Apoi trasează dependența c= f(T), care ar trebui să arate ca o linie dreaptă paralelă cu axa temperaturii.

Astfel, în munca de laborator se stabilește natura dependenței luminozității energetice a unui corp absolut negru de temperatura acestuia, adică. Se verifică legea Stefan–Boltzmann.

Când trec prin interfețele dintre medii, undele acustice experimentează nu numai reflexia și refracția, ci și transformarea undelor de un tip în altul. Să considerăm cel mai simplu caz de incidență normală a undelor la limita a două medii extinse (Fig. 3.1). În acest caz, nu există o transformare de undă.

Să luăm în considerare relațiile energetice dintre undele incidente, reflectate și transmise. Se caracterizează prin coeficienți de reflexie și refracție.

Coeficientul de reflexie al amplitudinii Raportul dintre amplitudinile undelor reflectate și incidente se numește:

Coeficientul de transmisie al amplitudinii Raportul dintre amplitudinea undelor transmise și incidente se numește:

Acești coeficienți pot fi determinați prin cunoașterea caracteristicilor acustice ale mediilor. Când o undă scade de la mediu 1 la mediu 2, coeficientul de reflexie este determinat ca

, (3.3)

unde , sunt impedanțele acustice ale mediilor 1 și, respectiv, 2.

Când o undă scade de la mediu 1 la mediu 2, coeficientul de transmisie este notat și definit ca

. (3.4)

Când o undă scade de la mediu 2 la mediu 1, coeficientul de transmisie este notat și definit ca

. (3.5)

Din formula (3.3) pentru coeficientul de reflexie este clar că cu cât impedanțele acustice ale mediilor diferă mai mult, cu atât cea mai mare parte a energiei undelor sonore va fi reflectată de la interfața dintre cele două medii. Aceasta determină atât posibilitatea, cât și eficacitatea detectării încălcărilor continuității materialului (incluziuni ale unui mediu cu o rezistență acustică care diferă de rezistența materialului controlat).

Tocmai din cauza diferențelor dintre coeficienții de reflexie, incluziunile de zgură sunt detectate mult mai rău decât defecte de aceeași dimensiune, dar cu umplere cu aer. Reflexia dintr-o discontinuitate umplută cu gaz se apropie de 100%, iar pentru o discontinuitate umplută cu zgură, acest coeficient este mult mai mic.

Când o undă este incidentă în mod normal la limita a două medii extinse, relația dintre amplitudinile undelor incidente, reflectate și transmise este

. (3.6)

Energia undei incidente în cazul incidenței normale la limita a două medii extinse este distribuită între undele reflectate și cele transmise conform legii conservării.

Pe lângă coeficienții de reflectare a amplitudinii și de transmisie, sunt utilizați și coeficienții de reflectare a intensității și de transmisie.

Reflectarea intensității este raportul dintre intensitățile undelor reflectate și incidente. La incidența valului normal

, (3.7)

unde este coeficientul de reflexie când scade de la mediu 1 la mediu 2;

– coeficient de reflexie la scăderea de la mediu 2 la mediu 1.

Coeficientul de trecere după intensitate– raportul dintre intensitățile undelor transmise și incidente. Când un val apare în mod normal

, (3.8)

unde este coeficientul de transmisie la căderea din mediul 1 în mediul 2;

– coeficientul de transmisie la căderea din mediul 2 în mediul 1.

Direcția de incidență a undei nu afectează valorile coeficienților de reflexie și transmisie din punct de vedere al intensității. Legea conservării energiei în ceea ce privește coeficienții de reflexie și transmisie se scrie astfel

Cu o incidență oblică a unei unde pe interfața dintre medii, este posibilă transformarea unei unde de un tip în altul. Procesele de reflexie si transmisie in acest caz sunt caracterizate de mai multi coeficienti de reflexie si transmisie in functie de tipul undelor incidente, reflectate si transmise. Coeficientul de reflexie în această formă are denumirea ( – indice care indică tipul de undă incidentă, – indice care indică tipul de undă reflectată). Pot exista cazuri. Se desemnează coeficientul de transmisie ( – indice care indică tipul de undă incidentă, – indice care indică tipul de undă transmisă). Pot exista cazuri de , și .

Distribuția curenților și tensiunilor într-o linie lungă este determinată nu numai de parametrii de undă, care caracterizează proprietățile proprii ale liniei și nu depind de proprietățile secțiunilor de circuit exterioare liniei, ci și de coeficientul de reflexie al liniei, care depinde de gradul de potrivire a liniei cu sarcina.

Reflexia complexă a unei linii lungi este raportul valorilor efective complexe ale tensiunilor sau curenților undelor reflectate și incidente într-o secțiune arbitrară a liniei:

Pentru a determina p(x) este necesar să se găsească integrări constante OŞi A 2, care pot fi exprimate în termeni de curenţi şi tensiuni la început (x = 0) sau sfârșit (x =/) linii. Fie la capătul liniei (vezi Fig. 8.1) tensiunea liniei

și 2 = u(l y t) = u(x, t) x =i,și curentul său i 2 = /(/, t) = i(x, t) x =[. Indicarea valorilor efective complexe ale acestor mărimi prin U 2 = 0(1) = U(x) x =i = și 2și /2 = /(/) = I(x) x= i = i 2și introducerea expresiilor (8.10), (8.11 ) x = I, primim

Înlocuind formulele (8.31) în relațiile (8.30), exprimăm coeficientul de reflexie în termeni de curent și tensiune la capătul liniei:

Unde x" = I - x - distanta masurata de la capatul liniei; p 2 = p(x)|, =/ = 0 neg (x)/0 pal (x) x =1 = 02 - Zj 2)/(U 2 + Zj 2) - coeficient de reflexie la capătul liniei, a cărui valoare este determinată numai de relația dintre rezistența de sarcină Z u = U 2 /i 2și impedanța caracteristică a liniei Z B:

Ca orice număr complex, coeficientul de reflexie al unei linii poate fi reprezentat în formă exponențială:

Analizând expresia (8.32), stabilim că modulul coeficientului de reflexie

crește treptat odată cu creșterea X si ajunge cea mai mare valoare p max(x)= |р 2 | la capătul liniei.

Exprimarea coeficientului de reflexie la începutul dreptei p ^ prin coeficientul de reflexie de la capătul liniei p 2

constatăm că modulul coeficientului de reflexie la începutul dreptei este e 2a1 ori mai mic decât modulul coeficientului de reflexie la capătul acestuia. Din expresiile (8.34), (8.35) rezultă că modulul coeficientului de reflexie al unei linii omogene fără pierderi are aceeași valoare în toate secțiunile dreptei.

Folosind formulele (8.31), (8.33), tensiunea și curentul într-o secțiune arbitrară a liniei pot fi exprimate în termeni de tensiune sau curent și coeficientul de reflexie la capătul liniei:

Expresiile (8.36) și (8.37) ne permit să luăm în considerare distribuția tensiunilor și curenților într-o linie lungă omogenă în unele moduri caracteristice de funcționare a acesteia.

Modul val de călătorie. Modul val de călătorie se numește modul de funcționare al unei linii omogene în care se propagă în ea doar unda incidentă de tensiune și curent, adică. amplitudinile de tensiune și curent ale undei reflectate în toate secțiunile liniei sunt egale cu zero. Este evident că în modul unde călătorie coeficientul de reflexie al dreptei p(r) = 0. Din expresia (8.32) rezultă că coeficientul de reflexie p(.r) poate fi egal cu zero fie într-o linie de lungime infinită. (la 1=oo unda incidentă nu poate ajunge la capătul liniei și nu poate fi reflectată de ea), sau într-o linie de lungime finită, a cărei rezistență la sarcină este aleasă în așa fel încât coeficientul de reflexie la capătul liniei p 2 = 0 Dintre aceste cazuri, doar al doilea este de interes practic, pentru implementarea căruia, după cum rezultă din expresia (8.33), este necesar ca rezistența la sarcină a liniei să fie egală cu impedanța caracteristică Z lt (o astfel de sarcină se numește. convenit).

Presupunând p 2 = 0 în expresiile (8.36), (8.37), exprimăm valorile efective complexe ale tensiunii și curentului într-o secțiune arbitrară a liniei în modul val de călătorie prin valorile efective complexe ale tensiunii 0 2 și curent / 2 la sfârșitul liniei:

Folosind expresia (8.38), găsim valorile efective complexe ale tensiunii și curentului la începutul liniei:

Înlocuind egalitatea (8.39) în relațiile (8.38), exprimăm tensiunea și curentul într-o secțiune arbitrară a liniei în modul unde mișcătoare prin tensiunea și curentul de la începutul liniei:

Să reprezentăm tensiunea și curentul de la începutul liniei în formă exponențială: Ui = G/ 1 e;h D = Să trecem de la valori efective complexe ale tensiunii și curentului la cele instantanee:

După cum rezultă din expresiile (8.41), în regim de funcționare, amplitudinile tensiunii și curentului într-o linie cu pierderi(a > 0) scade exponențial cu creșterea x și într-o linie fără pierderi(a = 0) păstrează aceeași valoare în toate secțiunile liniei(Fig. 8.3).

Fazele inițiale ale tensiunii y (/) - р.г și curentului v|/ (| - р.г în modul unde mișcătoare se schimbă de-a lungul liniei conform unei legi liniare, iar defazajul între tensiune și curent în toate secțiunile a liniei are aceeași valoare i|/ M - y,y

Impedanța de intrare a liniei în modul unde de călătorie este egală cu impedanța caracteristică a liniei și nu depinde de lungimea acesteia:

Într-o linie fără pierderi, impedanța undei este de natură pur rezistivă (8.28), prin urmare, în modul unde de călătorie, defazajul între tensiune și curent în toate secțiunile liniei fără pierderi este zero.(y;

Puterea instantanee consumată de o secțiune de linie fără pierderi situată în dreapta unei secțiuni arbitrare X(vezi Fig. 8.1), egal cu produsul valorilor instantanee ale tensiunii și curentului în secțiunea transversală X.

Orez. 83.

Din expresia (8.42) rezultă că puterea instantanee consumată de o secțiune arbitrară a liniei fără pierderi în modul unde mișcătoare nu poate fi negativă, prin urmare, În modul de funcționare, energia este transferată în linie într-o singură direcție - de la sursa de energie la sarcină.

Nu există un schimb de energie între sursă și sarcină în modul val de călătorie și toată energia transferată de unda incidentă este consumată de sarcină.

Modul unde staționare. Dacă impedanța de sarcină a liniei în cauză nu este egală cu impedanța caracteristică, atunci doar o parte din energia transferată de unda incidentă la capătul liniei este consumată de sarcină. Energia rămasă este reflectată de sarcină și revine la sursă ca o undă reflectată. Dacă modulul coeficientului de reflexie a liniei |p(.r)| = 1, adică amplitudinile undelor reflectate și incidente în toate secțiunile liniei sunt aceleași, apoi se stabilește un regim specific în linie, numit regimul undelor staţionare. Conform expresiei (8.34), modulul coeficientului de reflexie | r(lg)| = 1 numai dacă modulul coeficientului de reflexie la capătul dreptei |p 2 | = 1, iar coeficientul de atenuare a liniei a = 0. Analizând expresia (8.33), putem verifica că |p 2 | = 1 numai în trei cazuri: când rezistența de sarcină este fie zero, fie infinită, fie este pur reactivă.

Prin urmare, Modul unde staționare poate fi stabilit numai într-o linie fără pierderi din cauza unui scurtcircuit sau circuit deschis la ieșire, si de asemenea, dacă rezistența de sarcină la ieșirea de linie este pur reactivă.

Dacă există un scurtcircuit la ieșirea liniei, coeficientul de reflexie la capătul liniei este p 2 = -1. În acest caz, tensiunile undelor incidente și reflectate la capătul liniei au aceleași amplitudini, dar sunt deplasate în fază cu 180°, astfel încât valoarea instantanee a tensiunii la ieșire este identic egală cu zero. Înlocuind p 2 = - 1, y = ur, Z B = /?„ în expresiile (8.36), (8.37), găsim valorile efective complexe ale tensiunii și curentului de linie:

Presupunând că faza inițială a curentului /? la ieșirea liniei este zero și trecerea de la valori efective complexe ale tensiunilor și curenților la instantanee

Stabilim că în timpul unui scurtcircuit la ieșirea liniei, amplitudinile tensiunii și curentului se modifică de-a lungul liniei conform unei legi periodice.

luând valori maxime în puncte individuale ale liniei Hm verifica = V2 eu m max = V2 /2 și disparând în alte puncte (Fig. 8.4).

Este evident că în acele puncte ale liniei la care amplitudinea tensiunii (curentului) este egală cu zero, valorile instantanee ale tensiunii (curentului) sunt identic egale cu zero. Se numesc astfel de puncte noduri de tensiune (curent).

Se numesc punctele caracteristice la care amplitudinea tensiunii (curentului) ia valoarea maximă antinoduri de tensiune (curent). După cum este evident din fig. 8.4, nodurile de tensiune corespund antinodurilor de curent și, invers, nodurilor de curent corespund antinodurilor de tensiune.

Orez. 8.4. Distribuția amplitudinii tensiunii(O) si curent(b) de-a lungul liniei în regim de scurtcircuit

Orez. 8.5. Distribuția valorilor instantanee ale tensiunii (O) si curent (b) de-a lungul liniei în regim de scurtcircuit

Distribuția instantanee a valorilor tensiunii și curentului de-a lungul liniei (Fig. 8.5) respectă o lege sinusoidală sau cosinus, cu toate acestea, în timp, coordonatele punctelor care au aceeași fază rămân neschimbate, adică. undele de tensiune și curent par să „stau pe loc”. De aceea a fost numit acest mod de operare pe linie regimul undelor staţionare.

Coordonatele nodurilor de tensiune sunt determinate din condiția sin рх/, = 0, din care

Unde La= 0, 1,2,..., iar coordonatele antinodurilor de tensiune sunt din condiția cos р.г" (= 0, de unde

Unde n = 0, 1,2,...

În practică, este convenabil să numărați coordonatele nodurilor și antinodurilor de la capătul liniei în fracțiuni din lungimea de undă X.Înlocuind relația (8.21) în expresiile (8.43), (8.44), obținem x"k = kX/ 2, x"„ = (2 n + 1)X/4.

Astfel, nodurile de tensiune (curent) și antinoduri de tensiune (curent) alternează la intervale de timp X/4, iar distanța dintre nodurile (sau antinoduri) adiacente este X/2.

Analizând expresiile pentru tensiunea și curentul undelor incidente și reflectate, este ușor de verificat că în acele secțiuni ale liniei apar antinoduri de tensiune în care tensiunile undelor incidente și reflectate coincid în fază și, prin urmare, sunt însumate, iar nodurile sunt situate în secțiuni în care tensiunile undelor incidente și reflectate undele sunt defazate și, prin urmare, sunt scăzute. Puterea instantanee consumată de o secțiune arbitrară a liniei variază în timp conform legii armonice

prin urmare, puterea activă consumată de această secțiune a liniei este zero.

Astfel, în modul de voință în picioare, energia nu este transferată de-a lungul liniei și la fiecare secțiune a liniei există doar un schimb de energie între câmpurile electrice și magnetice.

În mod similar, constatăm că în modul fără sarcină (p2 = 1) distribuția amplitudinilor de tensiune (curent) de-a lungul liniei fără pierderi (Fig. 8.6)

are același caracter ca și distribuția amplitudinilor curentului (tensiunii) în regim de scurtcircuit (vezi Fig. 8.4).

Luați în considerare o linie fără pierderi a cărei rezistență la sarcină de ieșire este pur reactivă:

Orez. 8.6. Distribuția amplitudinii tensiunii (O) si curent (b) de-a lungul liniei la ralanti

Înlocuind formula (8.45) în expresia (8.33), obținem

Din expresia (8.46) rezultă că la o sarcină pur reactivă, modulul coeficientului de reflexie la ieșirea liniei |p 2 | = 1, iar valorile argumentului p p2 la valori finite x n se situează între 0 și ±l.

Folosind expresiile (8.36), (8.37) și (8.46), găsim valorile efective complexe ale tensiunii și curentului de linie:

unde φ = arctan(/? B /x„). Din expresia (8.47) rezultă că amplitudinile tensiunii și curentului variază de-a lungul liniei conform unei legi periodice:

și coordonatele nodurilor de tensiune (antinoduri curente) x"k = (2k + 1)7/4 + 1у Unde 1 = f7/(2tg); k= 0, 1, 2, 3,... și coordonatele antinodurilor de tensiune (nodurile curente) X"" = PC/2 + 1, Unde n = 0, 1,2,3,...

Distribuția amplitudinilor tensiunii și curentului cu o sarcină pur reactivă are, în general, același caracter ca în modurile inactiv sau scurtcircuit la ieșire (Fig. 8.7), iar toate nodurile și toate antinodurile sunt deplasate cu cantitatea 1 L astfel încât la capătul liniei să nu existe nici un nod, nici un antinod de curent sau tensiune.

Cu sarcină capacitivă -k/A 0, deci primul nod de tensiune va fi situat la o distanță mai mică k/A de la capătul liniei (Fig. 8.7, O); cu sarcină inductivă 0 t k/A primul nod va fi situat la o distanta mai mare de 7/4, dar mai mica La/2 de la capătul liniei (Fig. 8.7, b).

Modul val mixt. Regimurile de unde călătorie și staționare reprezintă două cazuri limitative, în unul dintre care amplitudinea undei reflectate în toate secțiunile liniei este egală cu zero, iar în celălalt, amplitudinile undelor incidente și reflectate în toate secțiunile liniei. linia sunt aceleași. în os-

Orez. 8.7. Distribuția amplitudinilor tensiunii de-a lungul unei linii cu capacitiv(O) și inductiv

În cazuri particulare, în linie apare un regim de undă mixt, care poate fi considerat ca o suprapunere a regimurilor de unde de călătorie și staționare. În modul unde mixte, energia transmisă de unda incidentă până la capătul liniei este parțial absorbită de sarcină și parțial reflectată de aceasta, astfel încât amplitudinea undei reflectate este mai mare decât zero, dar mai mică decât amplitudinea val incident.

Ca și în modul unde staționare, distribuția amplitudinilor tensiunii și curentului în modul unde mixte (Fig. 8.8)

Orez. 8.8. Distribuția amplitudinii tensiunii (O ) și curent(b) de-a lungul liniei în modul de undă mixtă cu o sarcină pur rezistivă(R„ > RH)

are maxime și minime clar definite, repetându-se prin X/2. Cu toate acestea, amplitudinile curentului și tensiunii la minime nu sunt zero.

Cu cât se reflectă mai puțină energie din sarcină, de exemplu. cu cât este mai mare gradul de potrivire a liniei cu sarcina, cu atât tensiunea și curentul maxim și minim sunt mai puțin pronunțate, prin urmare, raporturile dintre valorile minime și maxime ale amplitudinilor tensiunii și curentului pot fi utilizate pentru a evalua gradul. de potrivire a liniei cu sarcina. Se numește valoarea egală cu raportul dintre valorile minime și maxime ale tensiunii sau amplitudinii curentului coeficientul undei de călătorie(KBV)

BPV poate varia de la 0 la 1 și, cu cât K()U este mai mare, cu atât modul de operare al liniei este mai aproape de modul de rulare.

Este evident că în punctele liniei la care atinge amplitudinea tensiunii (curentului). valoarea maxima, tensiunile (curenții) undelor incidente și reflectate sunt în fază, iar acolo unde amplitudinea tensiunii (curentului) are o valoare minimă, tensiunile (curenții) undelor incidente și reflectate sunt în antifază. Prin urmare,

Înlocuind expresia (8.49) în relațiile (8.48) și ținând cont că raportul dintre amplitudinea tensiunii undei reflectate și amplitudinea tensiunii undei incidente este modulul coeficientului de reflexie a liniei | p(lr)|, stabilim o conexiune intre coeficientul undei de calatorie si coeficientul de reflexie:

Într-o linie fără pierderi, modulul coeficientului de reflexie în orice secțiune a liniei este egal cu modulul coeficientului de reflexie de la capătul liniei, prin urmare coeficientul de undă de călătorie în toate secțiunile liniei are aceeași valoare: Ks>=

= (1-ыУО+ы).

Într-o linie cu pierderi, modulul coeficientului de reflexie se modifică de-a lungul liniei, atingând cea mai mare valoare în punctul de reflexie (la X= /). În acest sens, într-o linie cu pierderi, coeficientul undei de călătorie se modifică de-a lungul liniei, luând o valoare minimă la capătul acesteia.

Împreună cu KBV, pentru a evalua gradul de coordonare a liniei cu sarcina, cantitatea sa reciprocă este utilizată pe scară largă - raportul undelor staţionare(SWR):

În modul unde călătorii K c = 1, iar în modul unde staționare K c-? oo.

GOST R 56709-2015

STANDARDUL NAȚIONAL AL ​​FEDERATIEI RUSE

CLĂDIRI ȘI STRUCTURI

Metode de măsurare a coeficienților de reflexie a luminii pe suprafețele încăperilor și fațadelor

Clădiri și structuri. Metode de măsurare a reflectanței încăperilor și a suprafețelor frontale

Data introducerii 2016-05-01

Prefaţă

1 DEZVOLTATĂ de guvernul federal institutie bugetara„Institutul de cercetare în fizica clădirilor Academia Rusăștiințe arhitecturii și construcțiilor” („NIISF RAASN”) cu participarea Societății cu răspundere limitată „CERES-EXPERT” (LLC „CERES-EXPERT”)

2 INTRODUS de Comitetul Tehnic de Standardizare TC 465 „Constructii”

3 APROBAT ȘI INTRAT ÎN VIGOARE prin Ordinul Agenției Federale pentru Reglementare Tehnică și Metrologie din 13 noiembrie 2015 N 1793-st

4 INTRODUS PENTRU PRIMA Oara


Regulile de aplicare a acestui standard sunt stabilite în GOST R 1.0-2012 (Secțiunea 8). Informațiile despre modificările aduse acestui standard sunt publicate în indexul de informații anual (de la 1 ianuarie a anului curent) „Standarde naționale”, iar textul oficial al modificărilor și modificărilor este publicat în indexul lunar de informații „Standarde naționale”. În cazul revizuirii (înlocuirii) sau anulării acestui standard, avizul corespunzător va fi publicat în numărul următor al indexului lunar de informare „Standarde naționale”. Informații relevante, notificări și texte sunt, de asemenea, postate în sistem informatic pentru uz general - pe site-ul oficial al Agenției Federale pentru Reglementare Tehnică și Metrologie pe Internet (www.gost.ru)

1 Zona de aplicare

1 Zona de aplicare

Acest standard stabilește metode de măsurare a coeficienților integrali, difuzi și speculari de reflexie a luminii de către materialele utilizate pentru finisarea încăperilor și fațadelor clădirilor și structurilor.

Coeficienții de reflexie a luminii sunt utilizați în calculele componentei reflectate la proiectarea iluminatului natural și artificial al clădirilor și structurilor (SP 52.13330.2011 și).

2 Referințe normative

Acest standard conține referiri la următoarele standarde:

GOST 8.023-2014 Sistemul de stat asigurarea uniformității măsurătorilor. Schema de verificare de stat pentru mijloacele de măsurare a cantităților de lumină de radiație continuă și pulsată

GOST 8.332-2013 Sistem de stat pentru asigurarea uniformității măsurătorilor. Măsurătorile luminii. Valori ale eficienței luminoase spectrale relative ale radiației monocromatice pentru vederea în timpul zilei. Prevederi generale

GOST 26824-2010 Clădiri și structuri. Metode de măsurare a luminozității

SP 52.13330.2011 SNiP 23-05-95* „Iluminat natural și artificial”

Notă - Când utilizați acest standard, este recomandabil să verificați valabilitatea standardelor de referință în sistemul de informare publică - pe site-ul oficial al Agenției Federale pentru Reglementare Tehnică și Metrologie pe Internet sau folosind indexul anual de informații „Standarde naționale” , care a fost publicată de la 1 ianuarie a anului în curs, și pe problemele indexului lunar de informare „Standarde naționale” pentru anul în curs. Dacă se înlocuiește un standard de referință la care este dată o referință nedatată, se recomandă utilizarea versiunii curente a acelui standard, luând în considerare toate modificările aduse acestuia. această versiune schimbari. Dacă se înlocuiește un standard de referință datat, se recomandă utilizarea versiunii acelui standard cu anul aprobării (adopției) indicat mai sus. Dacă, după aprobarea acestui standard, se face o modificare a standardului de referință la care se face o referire datată care afectează prevederea la care se face referire, se recomandă ca această prevedere să fie aplicată fără a ține cont de modificarea respectivă. Dacă standardul de referință este anulat fără înlocuire, atunci prevederea în care este dată o referire la acesta se recomandă să fie aplicată în partea care nu afectează această referință.

Atunci când utilizați acest standard, este recomandabil să verificați valabilitatea setului de reguli de referință din Fondul Federal de Informare al Reglementărilor și Standardelor Tehnice.

3 Termeni și definiții

Acest standard utilizează termeni conform GOST 26824, precum și următorii termeni cu definițiile corespunzătoare, ținând cont de existența practica internationala *:
________________
* Vezi secțiunea Bibliografie. - Nota producătorului bazei de date.

3.1 reflexia luminii: Un proces în care radiația vizibilă este returnată către o suprafață sau un mediu fără a modifica frecvența componentelor sale monocromatice.

3.2 coeficient de reflexie a luminii integrat , %: Raportul dintre fluxul luminos reflectat și fluxul luminos incident, calculat prin formula

unde este fluxul luminos total reflectat de suprafața probei;

- fluxul luminos incident pe suprafata probei;

S- distribuția spectrală relativă a puterii radiației incidente a unei surse de lumină standard;

- reflectanța spectrală globală a suprafeței probei;

V- randamentul luminos spectral relativ al radiatiei monocromatice V cu lungimea de undă.

3.3 coeficient de reflectare a luminii difuze , %: Fracția de reflexie difuză a fluxului de lumină de la suprafața probei, calculată prin formula

unde este reflexia difuză a fluxului luminos.

3.4 coeficient de reflexie direcțională (speculară) a luminii , %: Reflexie în conformitate cu legile reflexiei speculare fără difuzie, exprimată ca raportul dintre reflexia regulată a unei părți din fluxul de lumină reflectat și fluxul incident, calculat prin formula

unde este fluxul de lumină reflectat specular.

4 Cerințe pentru instrumentele de măsurare

4.1 Pentru măsurarea fluxului luminos, trebuie să se utilizeze convertoare de radiații care au o limită de eroare relativă admisibilă de cel mult 10%, ținând cont de eroarea de corecție spectrală, definită ca abaterea sensibilității spectrale relative a convertorului de radiații de măsurare de la eficiența luminoasă spectrală relativă a radiației monocromatice pentru vederea în timpul zilei V conform GOST 8.332, erori de calibrare ale sensibilității absolute și erori cauzate de neliniaritatea caracteristicii luminii.

4.2 Ca sursă de lumină pentru măsurători, ar trebui să utilizați o sursă ca O.

Tensiunea de alimentare a lămpii trebuie să fie stabilizată în 1/1000.

4.3 Fotometrul, al cărui proiect trebuie să respecte schemele de măsurare prezentate în secțiunile 6-8, trebuie să îndeplinească următoarele cerințe:

4.3.1 Sistemul optic trebuie să asigure paralelismul fasciculului luminos, unghiul de divergență (convergență) nu este mai mare de 1°.

4.3.2 După trecerea fluxului de lumină după reflectarea din proba de material, razele de lumină trebuie să cadă pe fotodetector cu o abatere de la direcția dată cu cel mult 2°.

4.3.3 La determinarea coeficientului de reflexie direcțională a luminii, unghiul de incidență al fasciculului luminos egal cu unghiul reflexii cu o eroare absolută de ±1°.

4.3.4 Unghiul de incidență al fasciculului de lumină pe suprafața fotosensibilă a fotodetectorului trebuie să fie constant în toate etapele măsurătorilor, cu excepția cazului în care se utilizează o sferă integratoare (bilul Taylor).

4.3.5 La testarea probelor, este permisă utilizarea altor instrumente care furnizează rezultate de măsurare a reflexiei luminii din probele de referință certificate cu o eroare specificată.

Dacă un monocromator sau spectrofotometru este utilizat ca instrument de măsurare, coeficientul de reflexie este determinat folosind formulele (1), (2) sau (3).

5 Cerințe pentru mostre

5.1 Încercările se efectuează pe mostre din materialele utilizate. Dimensiunile probelor se stabilesc in conformitate cu instructiunile de utilizare ale instrumentului de masura folosit.

5.2 Suprafața probelor trebuie să fie plană.

5.3 Procedura de selecție și numărul de probe sunt stabilite în documentele de reglementare pentru produsele de un anumit tip.

6 Măsurarea reflectanței luminii integrate

Reflectanța luminii integrată este măsurată folosind o sferă de integrare, care este o bilă goală cu un strat suprafata interioara, având un coeficient mare de reflexie difuză. Există găuri în sferă.

Diagrama schematică pentru măsurarea reflectanței luminii integrale și difuze, corespunzătoare lui *, este prezentată în Figura 1.
________________
* Vezi secțiunea Bibliografie, în continuare. - Nota producătorului bazei de date.

1 - proba; 2 - port de calibrare standard; 3 - port lumina de intrare; 4 - fotometru; 5 - ecran; d- diametrul orificiului pentru plasarea probei măsurate (0,1 D); d- diametrul orificiului de calibrare ( d= d); d- diametrul orificiului pentru fluxul luminos de intrare (0,1 D); d- diametrul orificiului de iesire a fasciculului reflectat specular ( d= 0,02D); D- diametrul interior al sferei; - unghiul de incidență al fasciculului de intrare (10°)

Figura 1 - Schema schematică a măsurării reflectanței luminii integrale și difuze

La măsurarea coeficientului de reflexie integral, orificiul pentru ieșirea unui fascicul reflectat specular cu un diametru d lipsă sau acoperită cu un dop.

7 Măsurarea reflectanței difuze a luminii

Reflectanța difuză a luminii este măsurată conform schemei prezentate în figura 1.

În acest caz, sfera trebuie să aibă o gaură pentru ieșirea unui fascicul reflectat specular cu un diametru d.

Dimensiunea standard a deschiderii de ieșire ar trebui să fie de 0,02 D.

8 Măsurarea reflectanței direcționale (speculare) a luminii

Reflectanța direcțională (speculară) a luminii pe o suprafață este măsurată prin iluminarea suprafeței cu un fascicul de lumină paralel sau colimat incident pe suprafața iluminată la un unghi . Diagrama schematică pentru măsurarea coeficientului de reflexie speculară corespunzător este prezentată în Figura 2.

9 Metode de măsurare

9.1 Metoda absolută

9.1.1 Esența metodei este de a determina raportul dintre valoarea intensității curentului fotodetectorului atunci când un flux de lumină reflectat de proba de testare îl lovește și valoarea puterii curentului când fluxul luminos îl lovește direct pe acesta. fotodetectorul.

9.1.2 Procedura de testare

9.1.2.1 Fasciculul de lumină de la sursa de lumină este direcționat către fotodetector.

1 - lentila colimatoare; 2 - o lentilă colectoare, a cărei diafragmă este situată în unghi; 3 - sursa de lumina; 4 - diafragma colector fotodetector; 5 - suprafața probei care se măsoară; 6 - fotodetector; - unghiul de incidenţă a fluxului luminos; - unghiul orificiilor diafragmei

Figura 2 - Diagrama schematică a măsurării coeficientului de reflexie speculară

9.1.2.2 Măsurați curentul fotodetectorului i.

9.1.2.3 Specificați planul de măsurare.

9.1.2.4 Echipamentul este amplasat în conformitate cu schema optică prezentată în Figura 1 sau 2, în funcție de indicatorul măsurat.

9.1.2.5 Proba de testat este plasată în planul de măsurare.

9.1.2.6 Măsurați curentul fotodetectorului i.

9.1.3 Prelucrarea rezultatelor.

9.1.3.1 Coeficientul de reflexie a luminii este determinat de formula

unde este puterea curentă a fotodetectorului cu proba studiată, A.

- puterea curentului fotodetectorului fără eșantion, A.

9.1.3.2 Eroarea relativă de măsurare este determinată de formulă

- eroare absolută în măsurarea puterii curentului fotodetectorului (eroarea absolută a fotometrului) fără eșantion.

9.2 Metoda relativă

9.2.1 Esența metodei este de a determina raportul dintre puterea curentului fotodetectorului atunci când un flux de lumină reflectat de proba de testat îl lovește și puterea curentului fotodetectorului atunci când îl lovește cu un flux de lumină reflectat de un eșantion având o valoare certificată a coeficientului de reflectare a luminii, ținând cont de acest coeficient.

9.2.2 Procedura de testare

9.2.2.1 Specificați planul de măsurare.

9.2.2.2 Echipamentul este amplasat în conformitate cu schema optică prezentată în Figura 1 sau 2, în funcție de indicatorul măsurat.

9.2.2.3 O probă cu reflectanță a luminii certificată (probă de referință) este plasată în planul de măsurare.

9.2.2.4 Măsurați curentul fotodetectorului i.

9.2.2.5 Proba de testat este plasată în planul de măsurare.

9.2.2.6 Măsurați curentul fotodetectorului i.

9.2.3 Rezultatele procesării

9.2.3.1 Coeficientul de reflexie a luminii este determinat de formula

unde este reflectanța luminii certificată a probei de referință;

- puterea curentă a fotodetectorului cu proba studiată, A;

- puterea curentului fotodetectorului cu proba de referință, A.

9.2.3.2 Eroarea relativă de măsurare este determinată de formulă

unde este eroarea absolută în determinarea reflectanței luminii;

- eroare absolută în măsurarea puterii de curent a fotodetectorului (eroarea absolută a fotometrului) cu proba studiată;

- eroare absolută în măsurarea puterii de curent a fotodetectorului (eroarea absolută a fotometrului) cu o probă de referință;

- eroarea absolută a reflectanței luminii certificate a probei de referință.

Notă - Eroarea stabilită a fotometrului poate fi luată ca eroare relativă de măsurare (9.1.3.2 și 9.2.3.2).

Bibliografie

		Set de reguli pentru proiectare și construcție „Iluminat natural al clădirilor rezidențiale și publice”.
	EN 12665:2011*	Lumină și iluminare. Termeni și criterii de bază pentru specificarea cerințelor de iluminat (EN 12665:2011 Lumină și iluminat - Termeni și criterii de bază pentru specificarea cerințelor de iluminat)
________________ * Accesul la documentele internaționale și străine menționate în text poate fi obținut contactând Asistența pentru utilizatori. - Nota producătorului bazei de date.
		Proprietățile suprafețelor reflectorizante ale lămpilor. Metode de determinare (EN 16268:2013 Performanța suprafețelor reflectorizante pentru corpuri de iluminat)

UDC 721:535.241.46:006.354	OK 91.040
Cuvinte cheie: reflectanță, iluminare, iluminare naturală, iluminare artificială

Textul documentului electronic
pregătit de Kodeks JSC și verificat cu:
publicație oficială
M.: Standartinform, 2016

Coeficientul de reflexie- mărime fizică adimensională care caracterizează capacitatea unui corp de a reflecta radiația incidentă asupra acestuia. Greaca este folosită ca desemnare a literei $\backslash rho$ sau latină $R$ .

Definiții

Cantitativ, coeficientul de reflexie este egal cu raportul dintre fluxul de radiație reflectat de corp și fluxul incident asupra corpului:

$\backslash rho\; =\; \backslash frac(\backslash Phi)(\backslash Phi\_0).$

Suma coeficientului de reflexie și a coeficienților de absorbție, transmisie și împrăștiere este egală cu unitatea. Această afirmație decurge din legea conservării energiei.

În cazurile în care spectrul de radiații incidente este atât de îngust încât poate fi considerat monocromatic, vorbim de monocromatic coeficient de reflexie. Dacă spectrul de radiații incidente asupra unui corp este larg, atunci coeficientul de reflectare corespunzător este uneori numit integrală.

În general, valoarea reflectanței unui corp depinde atât de proprietățile corpului însuși, cât și de unghiul de incidență, compoziția spectrală și polarizarea radiației. Datorită dependenței de reflectanța suprafeței unui corp de lungimea de undă a luminii incidente pe acesta, corpul este perceput vizual ca fiind pictat într-o culoare sau alta.

Coeficientul de reflexie speculară $\backslash rho\_r~(R\_r)$

Caracterizează capacitatea corpurilor de a oglindi radiația incidentă asupra lor. Determinat cantitativ de raportul dintre fluxul de radiație reflectat specular $\backslash Phi\_r$ la pârâul care cade:

$\backslash rho\_r=\backslash frac(\backslash Phi\_r)(\backslash Phi\_0).$

Reflexia speculară (direcțională) apare în cazurile în care radiația cade pe o suprafață ale cărei neregularități sunt semnificativ mai mici decât lungimea de undă a radiației.

Reflectanta difuza $\backslash rho\_d~(R\_d)$

Caracterizează capacitatea corpurilor de a reflecta difuz radiația incidentă asupra lor. Determinat cantitativ de raportul dintre fluxul de radiație reflectat difuz $\backslash Phi\_d$ la pârâul care cade:

$\backslash rho\_d=\backslash frac(\backslash Phi\_d)(\backslash Phi\_0).$

Dacă atât reflexiile speculare, cât și cele difuze apar simultan, atunci reflectanța $\backslash rho$ este suma coeficienților oglinzii $\backslash rho\_r$și difuză $\backslash rho\_d$ reflexii:

$\backslash rho=\backslash rho\_r+\backslash rho\_d.$

Vezi de asemenea

Scrieți o recenzie despre articolul „Reflectanță (optică)”

Note

Extras care caracterizează reflectanța (optică)

- O, Natasha! - a spus ea.
— L-ai văzut? L-ai văzut? Ce ai văzut? – țipă Natasha, ridicând oglinda.
Sonya nu a văzut nimic, a vrut doar să clipească din ochi și să se ridice când a auzit vocea Natașei spunând „cu siguranță”... Nu a vrut să o înșele nici pe Dunyasha, nici pe Natasha și i-a fost greu să stea. Ea însăși nu știa cum și de ce i-a scăpat un strigăt când și-a acoperit ochii cu mâna.
— L-ai văzut? – a întrebat Natasha, apucând-o de mână.
- Da. Stai... L-am... l-am văzut, spuse Sonya involuntar, neștiind încă la cine se referea Natasha prin cuvântul „el”: el - Nikolai sau el - Andrey.
„Dar de ce să nu spun ce am văzut? La urma urmei, alții văd! Și cine mă poate convinge pentru ceea ce am văzut sau nu am văzut? a trecut prin capul Sonyei.
„Da, l-am văzut”, a spus ea.
- Cum? Cum? Este în picioare sau întins?
- Nu, am văzut... Atunci nu a fost nimic, deodată văd că minte.
– Andrei stă întins? E bolnav? – a întrebat Natasha, uitându-se la prietena ei cu ochi înfricoșați și opriți.
- Nu, dimpotrivă, - dimpotrivă, un chip vesel, iar el s-a întors spre mine - și în acel moment, în timp ce ea vorbea, i s-a părut că vede ce spune.
- Atunci, Sonya?...
– Nu am observat ceva albastru și roșu aici...
- Sonya! cand se va intoarce? Când îl văd! Doamne, cât de frică mi-e pentru el și pentru mine și pentru tot ce mi-e frică...” Natasha a vorbit și, fără să răspundă un cuvânt la mângâierile Soniei, s-a culcat și mult după ce lumânarea fusese stinsă. , cu ochii deschiși, stătea întinsă nemișcată pe pat și privea lumina geroasă a lunii prin ferestrele înghețate.

La scurt timp după Crăciun, Nikolai i-a anunțat mamei sale dragostea pentru Sonya și decizia sa fermă de a se căsători cu ea. Contesa, care observase de mult ce se întâmplă între Sonya și Nikolai și se aștepta la această explicație, îi asculta în tăcere cuvintele și îi spuse fiului ei că se poate căsători cu cine vrea; dar că nici ea, nici tatăl lui nu-i vor da binecuvântarea lui pentru o asemenea căsătorie. Pentru prima dată, Nikolai a simțit că mama lui era nemulțumită de el, că, în ciuda dragostei ei pentru el, nu va ceda în fața lui. Ea, rece și fără să se uite la fiul ei, a trimis după soțul ei; iar când a sosit, contesa a vrut să-i spună scurt și rece care s-a întâmplat în prezența lui Nicolae, dar nu a putut rezista: a plâns lacrimi de frustrare și a părăsit încăperea. Bătrânul conte a început să-l mustre ezitant pe Nicolae și să-i ceară să-și abandoneze intenția. Nikolai a răspuns că nu-și poate schimba cuvântul, iar tatăl, oftând și evident stânjenit, i-a întrerupt foarte curând discursul și s-a dus la contesa. În toate ciocnirile sale cu fiul său, contele nu a rămas niciodată cu conștiința vinovăției față de el pentru ruperea afacerilor și, prin urmare, nu putea fi supărat pe fiul său pentru că a refuzat să se căsătorească cu o mireasă bogată și pentru că a ales-o pe Sonya fără zestre. - numai că în acest caz își amintea mai viu ce, dacă lucrurile nu s-ar supăra, ar fi imposibil să-i dorești o soție mai bună pentru Nikolai decât Sonya; și că numai el și Mitenka lui și obiceiurile lui irezistibile sunt de vină pentru dezordinea treburilor.